欧拉角，轴角，四元数与旋转矩阵详解

入门小菜鸟，希望像做笔记记录自己学的东西，也希望能帮助到同样入门的人，更希望大佬们帮忙纠错啦~侵权立删。目录一、欧拉角1、静态定义2、欧拉角的表示 3、欧拉角表示的优缺点 4、欧拉角的万向节死锁（静态不存在万向锁的问题）二、四元数1、提出意义和定义（含轴角）2、四元数的相关计算法则3、四元数的极形式4、四元数的使用举例5、四元数的优缺点三、四元数和欧拉角间的相互转化1、四元数转为欧拉角2、欧拉角

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tt丫

10318人浏览 · 2022-07-13 16:59:06

tt丫 · 2022-07-13 16:59:06 发布

入门小菜鸟，希望像做笔记记录自己学的东西，也希望能帮助到同样入门的人，更希望大佬们帮忙纠错啦~侵权立删。

4、欧拉角的万向节死锁（静态不存在万向锁的问题）

一、欧拉角

1、静态定义

对于在三维空间里的一个参考系，任何坐标系的取向，都可以用三个欧拉角来表现。

🌳参考系又称为实验室参考系，是静止不动的。

🌳坐标系则固定于刚体，随着刚体的旋转而旋转。

来一个经典的示例：

设定xyz-轴为参考系的参考轴（即下图蓝色部分）。称xy-平面与XY-平面的相交为交点线，用英文字母（N）代表。zxz顺规的欧拉角可以静态地这样定义：

α 是 x-轴与交点线的夹角，
β 是z-轴与Z-轴的夹角，
γ 是交点线与X-轴的夹角。

但是对于夹角的顺序和标记，夹角的两个轴的指定，并没有任何常规规定。所以每当用到欧拉角时，我们必须明确表示出夹角的顺序，指定其参考轴

2、欧拉角的表示

首先绕z轴转动α角（如左图），然后是绕X’轴转动β角（如中间的图），最后是绕Z’轴转动γ角（如右图），这是zxz顺规（先绕z轴，再绕x轴再绕z‘轴）的欧拉角表示方法。（除了zxz顺规外还有其他的规定方法，如xyx，zyz。这里不做详述）

欧拉角包括3个旋转，根据这3个旋转来指定一个刚体的朝向。这3个旋转分别绕x轴，y轴和z轴，分别称为 Pitch，Yaw 和 Roll。

3、欧拉角表示的优缺点

🌳优点：

（1）欧拉角由三个角度组成，直观，容易理解。

（2）可以进行从一个方向到另一个方向旋转大于180度的角度。

🌳缺点：

（1）欧拉角是不可传递的，旋转的顺序影响旋转的结果，不同的应用又可能使用不同的旋转顺序，旋转顺序无法统一；

（2）3个旋转的角度可以不受限制，即取值范围是（-inf，inf）；

（3）可能造成万向节死锁

4、欧拉角的万向节死锁（静态不存在万向锁的问题）

对于动态欧拉角（绕物体坐标系旋转），无论绕第一，三个轴转动的旋转角为多少度，只要绕第二个轴的旋转角为±90°，就会出现万向锁现象。

万向锁现象：一旦选择±90°作为pitch角，就会导致第一次旋转和第三次旋转等价，整个旋转表示系统被限制在只能绕竖直轴旋转，丢失了一个表示维度。

来个例子：

比如说我们先绕z轴转任意角度，得到下图对吧

然后咱们再绕y轴转90度，得到下图（此时Z’轴在蓝色的x-y平面上）

然后无论我们如何绕X‘轴转动，Z’轴始终在蓝色的x-y平面上，就像是被锁住了一样。

万向锁的避免问题：限制旋转的角度范围——绕第一个轴转动的旋转角限制在±180°间；绕第二个轴限制范围在±90°间。

二、四元数

1、提出意义和定义（含轴角）

🌳提出意义：上述欧拉角是多次旋转后才能得到，那么为什么不一步到位，只旋转一次呢？那么四元数应运而生。

🌳定义：

对于一个物体的旋转，我们只需要知道四个值：一个旋转的向量 + 一个旋转的角度。而四元数也正是这样的设计：

$q = (x,y,z,w)$

其中x,y,z 代表的是向量的三维坐标，w代表的是角度

其实，四元数本质上是一个超复数:

$q=x i+y j+z k+w, i^{2}=j^{2}=k^{2}=-1 ,i*j = k\\$

🌳轴角

$\quad q=\left[\begin{array}{ll} \vec{v} & w \end{array}\right]=([x,y,z]^{T},\theta)$ ——这种一个轴向量（单位向量）加一个绕转角度的表示方式是轴角表示方法。

轴角最大的一个局限就是不能进行简单的插值；

此外，轴角形式的旋转不能直接施于点或矢量，必转换为矩阵或者四元数。

2、四元数的相关计算法则

（1）加法

$q1+q2 = [\overrightarrow{v1}+\overrightarrow{v2},w1+w2]$

（2）乘法

$p_{1} p_{2}=\left(\overrightarrow{v_{1}} \times \overrightarrow{v_{2}}+\omega_{1} * \overrightarrow{v_{2}}+\omega_{2} * \overrightarrow{v_{1}}, \quad \omega_{1} \omega_{2}-\overrightarrow{v_{1}} \cdot \overrightarrow{v_{2}}\right)$

单位四元数——为了表示方便，常规定：

$x^{2}+y^{2}+z^{2}+w^{2}=1$

此时复数乘法可以表示为：

也可以表示为矩阵形式

（3）共轭 —— $(-\overrightarrow{v1},w1)$

3、四元数的极形式

$q=\|q\|[\vec{n} \cdot \sin \theta, \cos \theta]$

其中 ||q|| 代表了四元数的模，单位四元数模为1，而θ是四元数表示的旋转过程的半角大小，也就是说2θ就是旋转角大小，n则是表示旋转轴方向的单位向量。

4、四元数的使用举例

一个向量：v1，要让它绕 v2 旋转θ度（顺时针转动）

那么有p = (v1, 0); q = ( v2 * sin(θ/2) , cos(θ/2) )

旋转后的四元数为（得到的四元数实部为0，虚部为新的坐标）： $p^{\prime}=q p q^{-1}$

5、四元数的优缺点

🌳优点：

存储空间小，计算效率高。
四元旋转不存在万向节锁问题。

🌳缺点：

四元数的数字表示不直观。
单个四元数不能表示在任何方向上超过180度的旋转。

三、四元数和欧拉角间的相互转化

1、四元数转为欧拉角

设定—— $|q|^{2}=w^{2}+x^{2}+y^{2}+z^{2}=1$

${\left[\begin{array}{c} \text { roll } \\ \text { pith } \\ y a w \end{array}\right]=\left[\begin{array}{c} \phi \\ \theta \\ \psi \end{array}\right]=\left[\begin{array}{l} \operatorname{atan} 2\left(\frac{2(z y+w x)}{w^{2}-x^{2}-y^{2}+z^{2}}\right) \\ \arcsin (a(w y-x z)) \\ \operatorname{atan2}\left(\frac{2(x y+w z)}{w^{2}+x^{2}-y^{2}-z^{2}}\right) \end{array}\right]=\left[\begin{array}{c} \operatorname{atan} 2\left(\frac{2(z y+w x)}{1-2\left(x^{2}+y^{2}\right)}\right) \\ \arcsin (a(w y-x z)) \\ \operatorname{atan2}\left(\frac{2(x y+w z)}{1-2\left(y^{2}+z^{2}\right)}\right) \end{array}\right]}$

2、欧拉角转为四元数

我们设

则有：

$q=\left[\begin{array}{l} w \\ x \\ y \\ z \end{array}\right]=\left[\begin{array}{l} \cos (\phi / 2) \cos (\theta / 2) \cos (\psi / 2)+\sin (\phi / 2) \sin (\theta / 2) \sin (\psi / 2) \\ \sin (\phi / 2) \cos (\theta / 2) \cos (\psi / 2)-\cos (\phi / 2) \sin (\theta / 2) \sin (\psi / 2) \\ \cos (\phi / 2) \sin (\theta / 2) \cos (\psi / 2)+\sin (\phi / 2) \cos (\theta / 2) \sin (\psi / 2) \\ \cos (\phi / 2) \cos (\theta / 2) \sin (\psi / 2)-\sin (\phi / 2) \sin (\theta / 2) \cos (\psi / 2) \end{array}\right]$

四、旋转矩阵

假设绕XYZ三个轴旋转的角度分别为 α ，β ，γ ，则三次旋转的旋转矩阵计算方法如下：

$\begin{array}{l} R_{x}(\alpha)=\left[\begin{array}{ccc} 1 & 0 & 0 \\ 0 & \cos \alpha & -\sin \alpha \\ 0 & \sin \alpha & \cos \alpha \end{array}\right] \\ R_{y}(\beta)=\left[\begin{array}{ccc} \cos \beta & 0 & \sin \beta \\ 0 & 1 & 0 \\ -\sin \beta & 0 & \cos \beta \end{array}\right] \\ R_{z}(\gamma)=\left[\begin{array}{ccc} \cos \gamma & -\sin \gamma & 0 \\ \sin \gamma & \cos \gamma & \\ 0 & 0 & 1 \end{array}\right] \end{array}$